\maketitle

\begin{abstract}

El objetivo primordial de \'este art\'iculo es mostrar las propiedades b\'asicas que tienen los agujeros negros. Se dar\'a una explicaci\'on de la "Soluci\'on de Schwarzschild a los Agujeros Negros". Se mostrar\'an los "fen\'omenos" asociados al movimiento de la luz en las proximidades de los hoyos negros haciendo una analog\'ia con el cono de luz. Finalmente, se dar\'a una "muy breve introducci\'on" a los tipos de agujeros negros que existen en funci\'on de sus propiedades f\'isicas.

\end{abstract}

%Empieza el primer cap\'itulo \section{La Soluci\'on de Schwarzschild y los Agujeros Negros.} \noindent En ésta sección debemos estudiar las propiedades del campo gravitacional de una estrella esférica de masa M que se encuentra aislada de la influencia de otros campos gravitacionales. Supóngase que se quiere medir el tiempo \emph{t} y la elevación radial \emph{r} en la vecindad de la estrella. Dado que el campo gravitacional varía con la elevación, éstas mediciones dependerán meramente en \emph{r}. La simetría esférica garantiza que las mediciones serán las mismas en todos los lados de la estrella y que serán independientes de $\theta$ y de $\phi$. Se deduce entonces, que la métrica no contiene términos d$\theta$ y d$\phi$. Consideréremos tener condiciones estables: El campo permanece estático durante las observaciones, por lo que las mediciones no dependen de \emph{t}. \\La métrica no es plana, pero, la componente espacial asociada al tiempo 00 -componente temporal en el espacio de 11 dimensiones- debe ser modificada por algunas funciones de \emph{r}. Así, toma la forma: \\begin{center} d$s^{2} = B(r)c^{2}$d$t^{2}$ - $A(r)$d$r^{2}$, \end{center}

donde $B(r)$ y $A(r)$ tienen que ser encontradas resolviendo las ecuaciones de Einstein. \Lejos de la estrella el espaciotiempo es plano. Ésto nos da las condiciones asintóticas: \\begin{center}

\end{center}

\end{document}

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-- RicardoDeLosSantos - 20 Jul 2004